liverucollective

И статистическая физика в принципе позволя­ют дать исчерпывающее объяснение любым экспериментальным дан­ным о и пред­сказать возможные направления. Однако для реализации этих возможностей необходимо располагать очень мощными ЭВМ и доста­точно точными вычислительными методами. За последние годы в этих областях был достигнут существенный прогресс.

• Программа Для Просмотра Фотографий
• Программа Для Восстановления Удаленных Файлов
• Программа Для Установки Драйверов

Химические инсти­туты получили возможность широко использовать быстродейству­ющие ЭВМ, а благодаря быстрому развитию были разработаны достаточно эффективные полуэмпирические и неэмпири­ческие варианты (МО), которые можно использовать для изучения больших моле­кул, представляющих интерес не только для, но даже. С их помощью удается установить, какие факторы определяют направление и относительный выход продуктов, а также получить недоступную для эксперимента инфор­мацию о геометрии и электронной структуре переходных состояний. Однако в условиях многообразия и неравноценности квантовохимических методов представляется целесообразным охарактеризовать конкретные возможности каждого из них, отметить преимущества и недостатки и оценить перспективы развития путей их применения. Подробное описание теории МО можно найти в целом ряде монографий (см., например, 1, 2). Однако при проведении приклад­ных квантовохимических расчетов нет необходимости углубляться в изучении ее основ. Необходимо иметь лишь общее представле­ние о теории МО, уметь пользоваться квантовохимическими про­граммами и научиться извлекать полезную информацию из резуль­татов расчета.

Поэтому в настоящем разделе дано лишь краткое описание теории МО и расшифрованы сокращенные названия мето­дов, которые наиболее широко используются в отечественной и за­рубежной литературе в области. В основе современной лежит уравнение Шрёдингера для стационарных состояний. Его обычно решают в, т.е. В предположении, что ядерную и электронную можно разделить и решать урав­нения для движения ядер и раздельно. В этом прибли­жении уравнение Шрёдингера для электронной записывается следующим образом: ĤΨ=ЕΨ, (1) где Ĥ — гамильтониан системы, т.е. Сумма кинети­ческой и потенциальной энергий; Ψ=Ψ(х 1, x 2, х n) — волновая функ­ция для системы из n частиц, которая зависит от их расположения в пространстве и; Е — полная электронная энергия.

Все программные комплексы для квантово-химических расчетов характеризуются собственным набором особенностей и эксплуатационных возможностей. Отличия между ними заключаются в используемых математических методах реализации основных алгоритмов, ориентированность на ту или иную вычислительную платформу (вид операционной системы, тип компьютера, возможность проведения параллельных вычислений и т. Д.), средствах интерпретации результатов вычисления, графических интерфейсах. HyperChem имеет интерфейс с другими квантовохимическими программами (Brookhaven PDB, Sybyl MOL2, MOPAC). Квантово-химические расчеты органических Молекул. Учебное электронное текстовое издание Научный редактор проф., д-р хим. Методическое указание по проведение квантово-химических расче-тов в пакете программ CHEMOFFICE/CHEM3D для студентов днев-ной формы обучения специальностей 655500 – Биотехнология, 070100 – Технология биоорганического синтеза, 655000 Химическая технология органических веществ, 250101 Химическая технология основного органического синтеза, 250103 Химическая технология органических красителей. На-бранный заряд автоматически фиксируется программой для дальнейших расчетов. - Используя ключевые слова.

Однако точно решить это уравнение удается лишь в случае одноэлектрон­ных систем. Поэтому в квантовохимических расчетах используются приближенные методы. Среди них наиболее широкое распространение получил метод Хартри—Фока 1, 2, или (ССП). В этом методе полагается, что каждый дви­жется в поле, положение которых фиксировано в про­странстве, и в эффективном (усредненном) поле других. Многоэлектронную ищут в виде антисимметризованнрго произведения спин-орбиталей, т.е. Одноэлектронных МО φ i(μ), умноженных на спиновые α или β соот­ветствующего: Ψ=Adetφ 1(1)α(1)φ 1(1')β(1')φ n(n')β(n'), (2) где 2n — число в; μ — номер. Значение коэффициента А определяется условием нормировки Ψ 2 к единице.

В приближении Хартри—Фока уравнение Шрёдингера пере­ходит в систему интегрально-дифференциальных уравнений для движе­ния каждого отдельного: Fφ i=ε iφ i, (3) где F — фокиан (гамильтониан в приближении ССП), ε i — энергии МО. Молекулярные орбитали φ i(μ) обычно ищут в виде линейных комбинаций атомных (ЛКАО) χ i(μ) φ m(μ)=∑C miχ i(μ), (4) где C mi — искомые коэффициенты. Таким образом, совокупность атомных (АО) χ iявля­ется физически наглядным базисом для построения молекулярной φ m. Обычно количество базисных АО недоста­точно велико, т.е. Базис является неполным.

Основное требование к неполному базисному набору АО заключается в том, чтобы он мог достаточно точно передать, т.е. Базис должен быть достаточно сбалансированным.

К сожалению, на практике выполнить это условие бывает трудно. Атомные орбитали хорошо аппроксимируют распределение электрон­ной плотности в изолированных, но их использование при расчетах может приводить к погрешностям, связанным с неспособностью передать некоторые особенности измене­ния электронного распределения при образовании валентных связей. Поэтому в случае приходится расширять атомные базисные наборы χ iпутем включения в них дополнительных функций.

Для определения коэффициентов C miиспользуется вариационная процедура минимизации полной электронной энергии Е. Рутан показал З, что коэффициенты C mi, соответствующие минимальной величине, могут быть определены из следующей системы уравнений:, (5) где; условие нормировки Суммирование ведется по всем базисным орбиталям χ i, χ j, χ kи χ l; S ij — интервал перекрывания АО χ i и χ j, F' ij — матричный эле­мент одноэлектронного гамильтониана, в который включены кинетическая энергия и энергия взаимодействия и; P kl — зарядов и порядков связей; — интеграл кулоновского взаимодействия двух:. (6) В этом выражении интегрирование производится по всему прост­ранству декартовых координат: r μæ — расстояние между μ и æ. Для решения нелинейной системы уравнений (5) применяется метод самосогласования, в котором в качестве нулевого приближения совокупность коэффициентов C mi, причем выбор их может быть довольно произвольным. По коэффициентам нулевого приближения строят F ij; по ней, решая уравнения (5), находят набор коэффициентов C mi, который используют для построения новой F ijи т.д., пока матричные элементы F ijи коэффициенты C mi не перестанут изменяться.

На практике обычно пользуются как полуэмпирическими, так. Они различаются методикой вы­числения матричных элементов, описывающих взаимодействие элект­ронов между собой и и в уравнениях (5).

В для этой цели используются приближен­ные эмпирические формулы и известные из эксперимента параметры. В проводится непосредствен­ный аналитический расчет матричных элементов. Для неспециалиста название 'неэмпирический' является синонимом слова 'точный', но в действительности это не так. Также являются приближенными, прежде всего из-за неполноты ис­пользованного базиса. Большинство неэмпирических расчетов проводят в базисах небольшого и среднего размеров. Это вносит су­щественную ошибку в результаты расчета, так как такие базисные наборы не могут передать некоторые особенности. В результате все без исключения параметры вычисляются с некоторой ошибкой.

Было бы желательно (хотя на практике это сделать очень трудно из-за больших затрат машинного времени) использовать достаточно большие базисы, которые обеспечивают выход на так называемый хартри-фоковский предел, когда дальнейшее увеличение числа базисных не влияет на полученные результаты. Но даже в этом случае мы найдем не точное решение уравнения Шрёдингера, а лишь его решение в приближении Хартри-Фока. Для получения точного решения уравнения Шрёдингера необходимо еще учесть (см. Полуэмпирические расчеты в настоящее время чаще всего про­водят в валентных приближениях ППДП, ЧПДП и ПДДП 4. В перечисленных выше приближениях рас­считывают только для валентных, а внутрен­них оболочек включают в остов; используют минималь­ный слейтеровский базис; пренебрегают некоторой частью матрич­ных элементов кулоновского взаимодействия.

Послед­нее допущение является наиболее существенным, так как оно по­зволяет значительно упростить расчет. Количество матричных элементов кулоновского взаимодействия (6) очень велико, оно пропорционально числу базисных в четвертой сте­пени, поэтому при увеличении базиса в 2 раза необходимо вы­числить в 16 раз больше кулоновских интегралов (6). Их расчет требует очень больших затрат машинного времени и для многих соединений, представляющих интерес с точки зрения, на современных ЭВМ практически неосуществим. В пренебрегают большей частью кулоновских интегралов (6), которые имеют небольшую абсолютную величину, но точность расчета при этом заметно снижается (величина каждого кулоновского интеграла, которым пренебрегают, мала, но их количество велико).

Это удается частично ком­пенсировать за счет удачного подбора параметров. В приближении ППДП учитываются только одноцентровые интегралы типа и двухцентровые интегралы типа (χ i и χ k принадлежат разным ). В приближении ЧПДП дополнительно учитываются кулоновские интегралы, у которых все четыре орбитали χ i, χ j, χ kи χ lпринадлежат одному. В приближении ПДДП, кро­ме интегралов, которые учитываются в приближениях ППДП и ЧПДП, в расчет дополнительно включаются интегралы, у которых орбитали χ i и χ kпринадлежат одному, а χ j и χ l— другому. Для вычисления одноцентровых матричных элементов в, как правило, используются данные эксперимента по, а двухцентровые обычно рассчитывают по эмпирическим формулам, которые приближенно отражают зависимость взаимодействия и и электро­нов между собой от взаимного расположения атомных. Для определения параметров двухцентровых интегралов, входя­щих в эмпирические формулы, приходится привлекать данные не только для, но и для малых. При этом задача решается неоднозначно и различия в способах подбора параметров характеризуют модификации методов ППДП, ЧПДП и ПДДП.

Рациональ­ней подбор параметров позволяет смягчить недостатки приближений ППДП, ЧПДП и ПДДП и даже самого метода ССП. Для расчета свойств основного состояния органических в настоящее время широко используются следующие полуэм­пирические методы: ППДП/2 5, 6 и ППДП/БУ 7 (приближение ППДП), ЧПДП 8 и различные варианты метода МЧПДП 9 — 13 (приближение ЧПДП), МПДП и AM1 14—16 (приближение ПДДП). Параметры в методах ППДП/2 и ЧПДП подобраны так, чтобы воспроизвести распределение в малых моле­кулах, которое дает неэмпирический расчет в минимальном слейтеровском базисе.

Эти методы позволяют рассчитать геометрию. Их можно использовать для расчета индексов, но для вычисления органических и пара­метров переходных состояний данные методы не годятся. Параметры в методе ППДП/БУ подобраны так, чтобы воспроизвести кривые Морзе для двухатомных.

Этот метод позволяет рассчитать геометрию, и энергии атомизации, но хорошее согласие с экспериментом получается только для малых. С увеличением размера расхождение данных расчета и эксперимента становится больше.

Кроме того, метод ППДП/БУ существенно переоценивает стабильность переходных состояний для большинства органических. Параметры, которые используются в методах МЧПДП/2, МЧПДП/3, МПДП и AM1 для оценки величины матричных элементов, подобраны так, чтобы воспроизвести геометрию. Кроме геометрии и теплот образования, эти методы позволяют неплохо вычислить и, а также геометрию переходных состояний. В настоящее время их довольно широко используют для расчета органических. В большинстве случаев получаются удовлетворительные результаты.

При вычислении геометрии и относительной стабильности и переходных состояний метод МПДП обычно дает лучшее согласие с экспериментом по сравнению с методами МЧПДП/2 и МЧПДП/3. Это связано, по-видимому, с более точным учетом кулоновского взаимодействия. Расчетов с использованием метода AM1 пока опубликовано очень мало, поэтому мы не можем охарактеризовать область его при­менения. По-видимому, он дает примерно такие же результаты, как метод МПДП.

Метод AM1 отличается от МПДП способами подбора параметров и формулой для вычисления энергии отталкивания остова. За счет более совершенной методики подбора параметров удается немного повысить точность вычисления теплот образования, содержащих. За счет изменения формулы для вычисления энергии отталкивания остова удалось несколько улучшить согласие с экспериментом при расчете. Однако количественное улучшение согласия с экспериментом, которое при этом получается, по имеющимся в настоящее время данным невелико. В все матричные элементы взаимодействия и и между собой вычисляются с помощью аналитического расчета необходимых интегралов в некотором базисе АО.

Наиболее точно распределение в можно передать с помощью слейтеровских АО, т.е. Функций типа ехр(-αr), rехр(-αr), хехр(-αr), yехр(-αr) и т.д. Однако со слейтеровскими очень трудно вычислить интегралы, которые входят в фокиан. Поэтому в качестве базисных АО обычно гауссовы функции — для s-орбиталей: ехр(-αr 2); для p-орбиталей: xехр(-αr 2), yехр(-αr 2), zехр(-αr 2); для d-орбиталей: x 2exp(-αr 2), y 2exp(-αr 2), z 2exp(-αr 2), xyexp(-αr 2), xzexp(-αr 2), yzexp(-αr 2). Это так называемые примитивные гауссовые функции. С ними отно­сительно легко вычислять матричные элементы, но, когда их мало, они плохо воспроизводят распределение. В связи с этим гауссовых приходится намного больше, чем слейтеровских.

Обычно исполь­зуют так называемые сгруппированные базисы, в которых каждая базисная представляет собой линейную комбинацию из нескольких примитивных гауссовых функций. В настоящее время для изучения и строения наиболее широко используются базисы, предложенные Поплом с сотр.: минимальный базис ОСТ-3ГФ, валентно-расщепленные базисы 3-21ГФ, 4-31ГФ, 6-31ГФ, валентно-расщепленные базисы с поляризационными 6-31ГФ. и 6-31ГФ., валентно-расщепленные базисы с диффузными s- и p-орбиталями 3-21+ГФ и 4-31+ГФ 17—21. ОСТ-ЗГФ — минимальный базис, в котором каждая слейтеровская аппроксимирована линейной комбинацией из трех гауссовых функций. 3-21ГФ, 4-31ГФ, 6-31ГФ — валентно-расщепленные базисы, в которых каждая слейтеровская для внутренних оболочек аппроксимирована линейной комбинацией соответственно из трех, четырех и шести гауссовых функций, а для валентных вместо каждой слейтеровской орбитали используются две линейные комбинации гауссовых функций: одна — из двух (базис 3-21ГФ) или трех (базисы 4-31ГФ и 6-31ГФ), а другая — из одной примитивной гауссовой функции.

В этих трех базисах одинаковое число сгруппированных гауссовых функций, но число примитивных функций в базисах 6-31ГФ и 4-31ГФ больше, чем в базисе 3-21ГФ. Использование базисов 6-31ГФ и 4-31ГФ позволяет получить более точную аппроксимацию распределения, особенно вблизи, однако точность результатов при вычислении большинства физико-химических параметров повышается незначительно, а затраты машинного времени возрастают существенно (наиболее сильно в расчетах с геометрии).

Поэтому в прикладных работах в настоящее время наиболее широко используется базис 3-21ГФ. 6-31ГФ. и 6-31ГФ. валентно-расщепленные базисы с поляризационными d-орбиталями. В базис 6-31ГФ. включены поляризационные d-орбитали на р-элементах, т.е. На, и т.д., а в базис 6-31ГФ.

— d-орбитали на р-элементах и р-орбитали. Включение в базис поляризационных существенно повышает точность расчета, но, к сожалению, при этом очень сильно возрастают затраты машинного времени. 3-21+ГФ и 4-31+ГФ – с дополнительными диффузными s- и р-орбиталями – используются в квантовохимических расчетах физико-химических параметров. При образовании из электрически нейтральной МО становятся более диффузными.

Этот эффект не удается передать при использовании валентно-расщепленных базисов, подобранных для расчета незаряжанных, поэтому точность неэмпирического расчета для в таких базисах оказывается существенно ниже, чем для нейтральных соединений. Повышение точности может быть достигнуто за счет дополнительного включения в базис диффузных s- иp-орбиталей. Это наиболее экономичный способ повышения точности неэмпирических расчетов. Затраты машинного времени при этом возрастают лишь в 1,5 раза. При изучении можно также использовать базисы с поляризационными, так как d-орбитали на р-элементах и р-орбитали на являются диффузными функциями, но в этом случае затраты машинного времени на выполнение расчета возрастают сильнее. Таким образом, мы видим, что все неэмпирические квантово-химические методы являются в большей или меньшей степени приближенными и их результаты очень сильно зависят от выбора базиса.

Увеличение числа базисных функций обычно позволяет точнее передать и его изменение в ходе. Вообще говоря, желательно расширять базис до выхода на хартри-фоковский предел. Однако сделать это удается лишь для простейших.

Для более сложных соединений приходится идти на компромисс между точностью расчета, с одной стороны, и затратами машинного времени (стоимостью расчета, возможностями ЭВМ) - с другой. Поэтому при изучении таких соединений приходится ограничиваться базисами среднего и даже минимального размеров, но тогда в расчет вносится значительный элемент произвола и теряется его универсальность, т.е. Оказывается, что различные параметры нужно рассчитывать в разных базисах. Кроме того, использование приближения Хартри-Фока (метода ССП) также может вносить немалую ошибку в результаты расчета. В этом приближении вероятность найти в некоторой точке пространства не зависит от местонахождения других, распределение в пространстве которых задано одноэлектронными.

В результате двум с одинаковыми не запрещено занимать одну и ту же точку пространства. В действительности с одинаковыми стремятся избежать находиться не только в одной точке пространства, но даже близко друг от друга.

Другими словами, движутся зависимо, т.е. Их движение носит коллективный характер. Пренебрежение этим эффектом, который принято называть, приводит к существенному завышению энергии взаимодействия и, как следствие, завышению полной энергии. Учет является весьма трудоемкой задачей, требующей очень больших затрат машинного времени. Для этой цели в настоящее время чаще всего используют различные варианты,. В методе конфигурацион­ного взаимодействия 1 многоэлектронную Ф ищут в виде линейной комбинации большого числа детерминантов Ψ k: Ф=∑C kΨ k, (7) где C k— коэффициенты разложения; Ψ k(где k≥1) — детерминанты, которые построены из одноэлектронных основного состояния и отличаются от Ψ o( основного состояния, рассчитанной в приближении Хартри-Фока) тем, что один, два или более перешли с занятых МО на вакантные. Расчеты по основаны на предположении, что относительно мало меняет основного состояния.

В программе ГАУССИАН-80, которая наиболее широко в настоящее время применяется для неэмпирических квантово-химических расчетов, корреляционные поправки учи­тываются по Мёллера—Плезетта. В работах 22, 23 был предложен вариант метода МПДП с учетом по Бриллюэна—Вигнера (КМПДП). В использовано формальное выраже­ние, в котором корреляционная энергия записана как сумма кор­реляционных эффектов от каждой электронной 24. Простейшим вариантом этого метода является приближение независимых электронных (в зарубежной литературе принято сокращенное обозначение IEPA). В данном приближении не учитывается взаимо­действие электронных, поэтому уравнение для каждой электронной решается отдельно, а полная корреляционная энергия вычисляется как сумма корреляционных энергий всех электронных паp. IEPA является относительно дешевым (с точки зрения затрат машинного времени) методом учета корреляционных эффектов, но энергия в этом приближении получается сильно завышенной.

В приближении связанных электронных (в зарубежной литературе принято сокращенное обозначение ) 25 учитывается взаимодействие электронных, поэтому уравнения можно решить только с помощью итерационной процедуры. Результаты получаются более точными, но затраты машинного времени на такой расчет необычайно велики. Так, расчет с учетом энергии методом для переходного состояния в Сl - + СН 3Сl = ClСН 3 + Сl -c фиксированной геометрией потребовал свыше 10 ч на ЭВМ с быстродействием около 10 млн операций в секунду (для сравнения расчет для этого переходного состояния без учета энергии на аналогичной ЭВМ требует 15—20 мин). Во Введении мы дали краткое описание квантово-химических методов. Более детальное знакомство с ними практически не тре­буется для решения прикладных задач.

Это связано с тем, что на основе анализа приближений, сделанных при разработке того или иного квантово-химического метода, как правило, не удается установить область его применения и очертить круг задач, кото­рые можно решить с его помощью. К сожалению, многие квантово-химические методы, которые лучше обоснованы с теоретической точки зрения, на практике дают плохие результаты и поэтому не применяются, а более грубые модели с удачно подобранными параметрами широко используются. Это связано с тем, что в любом квантово-химическом методе сделано достаточно много различных приближений. В некоторых методах ошибки, к которым приводят эти приближения, частично компенсируют друг друга и в результате получается хорошее согласие с экспериментом. Сказать зара­нее, будет или не будет иметь место такая компенсация, нельзя, поэтому выяснить область применения и охарактеризо­вать точность каждого конкретного метода можно лишь на основе численного эксперимента и систематизации опубликованного расчетного материала. Знание этого вопроса (какие параметры каким методом следует вычислять и какие при этом могут получиться ошибки) отличает 'опытного' квантового химика от 'неопытного'.

В следующих разделах книги мы постараемся помочь нашему читателю стать 'опытным' квантовым химиком.

Программа Для Просмотра Фотографий

Взято с сайта журнала Существует множество программ, полезных для разработки и создания автомобильной акустики. Большая часть из относится к расчету низкочастотных громкоговорителей (сабвуферов), потому что остальное, на сегодня, расчету на поддается. Броненосцы сабвуферного программного обеспечения - LEAP/LMS фирмы Linear X и TermPro одноименной компании Вейна Харриса стоят немеряных денег.

Другие коммерческие продукты стоят денег мерянных, но тоже немалых (ну, так, долларов по 100 - 150 за пакет). Это вполне подходит для профессиональных установочных фирм, но многовато для любителя, который, может, один-единственный сабвуфер собирается рассчитать. К счастью, есть и shareware, и совсем бесплатные вещи. Они разнятся по интерфейсу и удобству пользования, но, в сущности, базируются на одной и той же модели Тилля-Смолла, поэтому и результаты дадут сходные. Программы, которые я нашел наиболее подходящими на основе личного опыта пользования, помещены в эту библиотеку.

Я снабдил их кратким описанием, чтобы легче было ориентироваться. В практике работы возникает также надобность в расчете пассивных кроссоверов и входящих в них индуктивностей. Две приводимые программы - безусловно лучшие в этом жанре. Программа для расчета сабвуферов Blaubox. Perfect Box 4.4 - предпродажная версия программы, при этом почти полностью укомплектована функциями и опциями. Внешне - грубоватая ДОС-овская вещь. На деле - лучшая, на мой взгляд программа, если наловчиться.

Рассчитывает закрытые ящики и фазоинверторы. В качестве приданного идет довольно большая база данных по динамикам, легко Вами пополняемая по мере возникновения надобности, а также вещь малополезная, но забавная - программа EQ2.EXE, с помощью которой можно рассчитать звено активной коррекции АЧХ. Программа завязана на основную по параметрам частоты и добротности корректирующего фильтра. Программа для расчета сабвуферов Box Plot 2. Boxplot 2 - предпродажная версия программы, в связи с чем часть функций не работает. Главное достоинство - программа очень поучительна, поскольку прямо на экране можно варьировать параметрами H = fb/fs (отношение частоты настройки фазоинвертора к резонансной частоте головки и ALPHA = Vas/Vb (отношение эквивалентного объема головки к объему ящика, в том числе и закрытого). Через пять минут работы с программой человек, никогда в жизни не читавший ничего по теории громкоговорителей уже знает наиболее важные зависимости.

Для практических расчетов программа не очень удобна из-за урезанных функций, хотя при некотором навыке работать можно. Впрочем, если кто желает заплатить 25 долларов - там где-то сказано - куда. Программа для расчета сабвуферов WinSpeakerz. WinSpeakerz - правописание как в оригинале - работа некоего Джона Мерфи, компания TrueAudio. Программа вполне коммерческая, стоит около 130 долларов, а бесплатно выдается демо-версия, без базы данных по динамикам и прочих прелестей (включая руководство на 150 страницах).

Программа по-настоящему хороша, поскольку, кроме прочего, имеет специальную функцию для учета внутрисалонной акустики. Среди активных профессиональных пользователей - студия, где программой очень довольны. Программа для расчета сабвуферов JBL Speakershop. Фирменная продукция компании JBL. Говорят, продается и стоит денег. Помещенная здесь копия найдена на одном украинском сервере, все вопросы, касающиеся авторских прав и прочего, просим адресовать дружественному украинскому народу. Как эта программа попала на мой сервер - ума не приложу.

ZIP- архив чудовищного размера. После разархивирования и инсталляции дает два модуля: для расчета корпусов сабвуферов и для расчета пассивных кроссоверов.

Программа расчета интерференционных искажений АЧХ работы Г.Татевяна Harmon3way. NCH Tone Generator - простенькая в обращении программа, генерирующая (при наличии присутствия звуковой карты) сигналы синусоидальной формы (с коэффициентом гармоник около 0,01%), прямоуголькой (со вполне пристойными фронтами). Пилообразной, и т.д. Есть и сигнал со спектром белого шума, к нему, правда, есть некоторые претензии.

Программа - 200 килобайт, всего ничего. Надо сгрузить куда-нибудь и запустить, остальное происходит само собой. Программа расчета фазоинвертора типа Power Port (рецепт и патент фирмы Polk Audio) Power Port. Вот такую штуку придумал Мэтт Полк. Или Джордж Клопфер. Формировка черешни по системе kgb. Идея в том, чтобы снизить скорость на выходе тоннеля фазоинвертора и одновременно уменьшить его длину при сохранении настройки.

Программа расчета устроена как файл Excel, я когда-то перетащил ее на родной язык. Чтобы вся эта штука не открывалась в браузере, она заархивирована в ZIP. Джордж Клопфер - знаток русской словесности, так что я дусаю, он не обидится, что некоторые его сочинения оказались переведены на русский. В январе в Лас Вегасе на всякий случай спрошу. А пока - пользуйтесь, расскажите, что получится. Программа расчета пассивных кроссоверов P.X.O. Программа PXO (Passive X-Overs), как и положено по возрасту, работает под DOS и работает отлично.

Вы выбираете частоту (или частоты, для трехполосной системы) раздела, крутизну скатов от 6 до 24 дБ/окт и тип фильтра (Баттерворт, Линквиц-Рили и т.д.), а взамен получаете графики всех основных характеристик и номиналы элементов, входящих в цепи фильтров, причем последние схематически изображены в нижнем окне пользовательского интерфейса. Примечание: Когда все будет сделано по Вашему вкусу, естественно возникнет вопрос 'Как рассчитать индуктивность?' - готовых-то их нет, в отличие от конденсаторов. Для этого служит еще более простая программа, приведенная в оглавлении слева - COILS.EXE Программа расчета индуктивности Coils. Здесь все совсем просто: вводите требуемое значение индуктивности (в миллигенри), диаметр провода и диаметр каркаса. Получаете - потребное число витков, длину каркаса, расход провода и его сопротивление, которое Вы можете сравнить с сопротивлением звуковой катушки и принять командирское решение. Или нет, не все.

Программа сделана в варианте с русскоязычным (вот ужасное слово!) диалогом, или, если у кого проблемы с кириллицей под DOS - с англоязычным. Русская сверху, английская - снизу. В остальном они одинаковые. Полезные темы:.Является ли программа платной?

Программа Для Восстановления Удаленных Файлов

- Все бета-версии бесплатны. Когда будет создана рабочая версия, она, скорее всего, будет распространяться за необременительную сумму.Насколько можно доверять результатам расчётов? - Мои экспериментальные проверки показали, что при тщательном изготовлении всей конструкции ФИ практическая частота настройки отличается от расчётной не более чем на 10%. В большинстве же случаев эта разница не превышала 5%.Какие виды оформления можно рассчитать с помощью программы?

- Только классический фазоинвертор (ФИ). Он не имеет отношения ни к полуволновым, ни к четвертьволновым резонаторам, ни к рупорам.Какое значение максимального хода диффузора нужно указывать при вводе данных? - Вводим максимальный ход от пика до пика, то есть, от нижнего до верхнего положения. Производители динамиков обычно указывают половинное значение, то есть, ход в одну сторону.

В этом случае умножаем их цифру на 2. Если значение макс. Хода от пика до пика неизвестно, его можно примерно принять равным ширине подвеса. Например, для 75ГДН-1-4 оно будет равно 10 мм.Какую частоту настройки считает программа: для открытого пространства, или для багажника? - Для открытого пространства, т.к. Пока неизвестно, как влияет замкнутый объём багажника (салона) на частоту настройки. Скорее всего, реальная настройка в 'боевых' условиях будет сдвигаться вверх.

При каких условиях и насколько - данных нет.Учитывает ли программа виртуальное удлинение порта за счёт влияния близлежащих стенок? - Не учитывает, поскольку механизм этого влияния сложен и пока не изучен.Длина порта, полученная в результате расчёта, является окончательной, не нужно отнимать 0,85d? - Отнимать не нужно, этот момент уже учтён.Какой тип порта лучше? - Это зависит от условий эксплуатации. При скоростях воздушного потока до 6 м/с, если нет желания и опыта заниматься портами сложной геометрии, можно применять простые порты (трубчатый, щелевой). Но у них есть ещё один недостаток: оргАнные резонансы, т.е. Паразитное 'подпевание' на некоторых частотах.

Для серьёзных применений лучше озаботиться портом типа 'песочные часы' или даже экспоненциальным. Кроме экономии длины, эти порты обеспечивают ещё и более чистое звучание.Какой объём ящика нужно указывать?

- Чистый объём, с которым динамик будет работать. То есть, считаем внутренний объём ящика, вычитаем из него объём перегородок и брусков, если они есть, далее вычитаем объёмы, вытесняемые портом и динамиком. Результат сообщаем программе.Как измерить диаметр диффузора? - Замеряется расстояние между противопроложными серединами подвеса, см. Рисунок ниже. Особый случай - когда диффузор имеет прямоугольную или другую форму, отличную от круга. Тут нужно рассчитать (или взять из паспорта) площадь диффузора и получить из неё эквивалентный диаметр по следующей формуле: D = 1,128.

sqrt(S) где D - эквивалентный диаметр диффузора S - площадь диффузора sqrt(S) - корень квадратный из площади диффузора. Kia bongo 3 4wd купить. BassBox Pro - программа для моделирования акустических систем.До недавнего времени для расчетов параметров АС применялись сложные формулы, номограммы. Нередко эти формулы были упрощены, или не хватало каких-то данных, вследствие чего реальный результат мог значительно отличаться от расчетного.

Приходилось по-новой все пересчитывать, переделывать.В настоящее время положение существенно изменилось: появилось множество программ для моделирования акустики на компьютере к каким и пренадлежит предлагаемая вашему вниманию BassBox Pro. С помощью этой программы значительно сокращается время для выбора варианта оформления АС, можно заранее просмотреть как ее АЧХ, так и другие не менее важные параметры, и выбрать наиболее удовлетворяющий вашим требованиям вариант. Кроме того, существенно повышается достоверность и точность расчетов. Прежде, чем пользоваться программой, необходимо знать параметры Тиля-Смолла (ТС) устанавливаемого динамика.

Есть несколько вариантов получения параметров ТС. Можно измерить и вручную, не прибегая к помощи программ, но этот путь довольно трудоемок, а для получения более-менее достоверных результатов приходится повторять его несколько раз. Так же можно прибегнуть к методу измерения параметров ТС с помощью специальных программ на компьютере.

Программа имеет свою базу динамиков, которую можно обновлять с сайта www.ht-audio.com. Но в базе представлены исключительно импортные динамики, так что для того, чтобы занести ваши данные, придется сделать немало шагов: ввести вручную параметры и создать какой-то проект. Только после этого появится возможность занести параметры динамика в базу, чтобы не вводить их каждый раз по-новой.

RightMark Audio Analyzer (RMAA) - программа для тестирования качества аналоговых и цифровых трактов любой звуковой аппаратуры - звуковых карт, портативных mp3-плееров, бытовых CD/DVD-плееров, а также акустических систем. С помощью RightMark Audio Analyzer можно производить тесты АЧХ, КНИ, уровня шума, динамического диапазона и взаимопроникновения стереоканалов. Тестирование осуществляется путем воспроизведения и записи тестовых сигналов, прошедших через исследуемый звуковой тракт. Оценка выводится на основе алгоритмов частотного анализа. Для тех, кто не знаком со всеми измеряемыми техническими параметрами, программа даёт условную словесную оценку от 'Очень плохо' до 'Отлично'. Скачать Скачать Что нового в RMAA 6.2.3?. в 4 раза более детальное разрешение спектра (опция Размер БПФ);.

поддержка профессионального ASIO-интерфейса;. поддержка интерфейса прямой передачи данных Kernel Streaming;. диагностика возможностей ASIO-устройств: поддерживаемые частоты, размер буферов, список каналов;.

Программа Для Установки Драйверов

выбор любых входов/выходов из списка при тестирования ASIO-устройств;. возможность использования разных API (MME, DirectSound, KS, ASIO) в одном тесте;.

доступны для изменения многочисленные, в том числе и новые, параметры тестов. Программа, превращающая ваш ПК в электронный прибор для исследования и генерации различных сигналов с помощью звуковой карты. Программа состоит из нескольких компонентов:. 2-х канальный электронный осциллограф, способный работать в реальном времени.

Анализатор спектра сигналов. Генератор сигналов. Предлагает большой набор функций сигналов, случайные сигналы, белый шум, розовый шум, качающиеся частоты и т.д. Дата-логгер.

Мультиметр: вольтметр, SPL метр, частоты подсчете, RPM метр, подсчете, рабочий цикл метр, F/V метр, виброметр.